费恩曼物理学讲义-第2卷-新千年版【放心购买】 下载 115盘 pdf snb 夸克云 tct kindle azw3

《费恩曼物理学讲义(第2卷新千年版)》由费恩曼、莱顿、桑兹所著，本书从普通物理水平出发，注重物理分析，深入浅出，避免运用高深烦琐的数学方程，因此具有高以上物理水平和初等微积分知识的读者阅读起来不会感到十分困难。至于大学物理系的师生和物理工作者更能从此书中获得教益。为此我们特将此书译成中文，以飨读者。

章 电力第2章 矢量场的微分运算第3章 矢量积分运算第4章 静电学第5章 高斯定律的应用第6章 在各种情况下的电场第7章 在各种情况下的电场（续）第8章 静电能第9章 大气中的带电体0章 电介质1章 在电介质内部2章 静电模拟3章 静磁学4章 在各种不同情况下的磁场5章 矢势6章 感生电流7章 感应定律8章 麦克斯韦方程组9章 作用原理（专题演讲）第20章 麦克斯韦方程组在自由空间中的解第21章 有电流和电荷时麦克斯韦方程组的解第22章 交流电路第23章 空腔共振器第24章 波导第25章 用相对论符号表示的电动力学第26章 场的洛伦兹变换第27章 场的能量和场的动量第28章 电磁质量第29章 电荷在电场和磁场中的运动第30章 晶体的内禀几何第31章 张量第32章 稠密材料的折射率第33章 表面反射第34章 物质的磁性第35章 顺磁性与磁共振第36章 铁磁性第37章 磁性材料第38章 弹性学第39章 弹性材料第40章 干水的流动第41章 湿水的流动第42章 弯曲空间索引附录

费恩曼(R．P．Feynman)1918年生于布鲁克林区，1942年在普林斯顿获得博士学位。第二次世界大战期间在洛斯阿拉莫斯，尽管当时他还很年轻，但已在曼哈顿计划中发挥了重要作用。以后，他在康奈尔大学和加利福尼亚理工学院任教。1965年，因他在量子电动力学方面的工作和朝永振一郎及施温格(J．Schwinger)同获诺贝尔物理学奖。

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显然久已明白，高耸的东西常受雷击。波斯王薛西斯的顾问阿塔班尼斯曾有一句名言，那是当薛西斯企图把整个已知世界都归由波斯人管辖而出征时，他给予他的主子关于对希腊的一次预谋攻击的忠告。阿塔班尼斯说：“看上帝怎样利用他的闪电来毁灭那些大的野兽，他不能容忍它们逐渐变傲慢，而那些小动物却从未惹怒过他。同样，他又如何使他的闪电总是落在高屋和大树上。”然后，他才解释理由：“因此，十分明白，他喜欢把灾难降落在那些自高自大的东西身上。”

你是否会认为——现在你已经懂得了闪电总要打在高大树木的真正原因——比2300年前的阿塔班尼斯对国王有关军事上的忠告更加明智？不要自高自大，你做起来只会比他更缺乏诗意。

我们将仅仅关心表面张力τ在整张膜中为常数的那一种情况。于是可以将式（12.17）写成

▽²u=-f/τ （12.18）

这样就有另一个与静电学相同的方程了——只是这回限制在二维上。位移u对应Φ，而f/τ对应于ρ/ε_0。所以无论是对于无限大的平面带电板、或两平行长导线、或带电的圆筒形导体，我们所做过的一切工作，均可直接应用到一张绷紧的薄膜上。

假设我们在膜的某些点上将膜推到一定高度——也就是说，在某些点上把u值固定下来，这就是在电的情况下，在各对应地方有一个特定势的一种模拟。因此，比如我们可以用一个与筒形导体对应的截面形状的物体把膜推上去，因而形成一个正“势”。例如，若我们用一根圆棒把膜推上去，该表面便将如图12-6所示的形状。高度与一带电圆棒的静电势Φ相同。它是按ln（1/r）下降的（其斜率，对应于电场E，将按1下降）。

一张绷紧的橡胶薄层，往往用来作为一种从实验上解决复杂的电学问题的途径。这里，模拟是倒过来用了！各种不同的棒和杆被用来把膜推至对应于一组电极的势的高度。此后，对高度的测量就能给出在电情况下的电势。这一种模拟甚至被发展得更远。如果将一些小球放在膜上面，它们的运动会近似地对应于电子在相应电场中的运动。人们能够实际上观看到“电子”在其轨道上运动。这一方法曾被用来对许多光电倍增管（诸如那些用在闪烁计数器上的，以及那些用于控制卡迪拉克牌汽车的车前灯光的）的复杂几何图形进行设计。这一方法目前仍被采用，但其准确度却是有限的。对于最准确的工作，更好的是通过数值计算法，即利用大型电子计算机把场求出来。

书籍介绍

本书为量子力学，系美国著名物理学家为本科生所作的演讲。本书共分三卷，第一卷包括力学、相对论、光学、气体分子运动理论、热力学、波等。第二卷主要是电磁学，第三卷为量子力学。